1樓：鹹魚辣條
我不清楚歷史上的原因是什麼，但從量子力學本身的角度而言，這麼做是方便和自恰的，因為要是是厄公尺算符的話，這個 可以保證封閉量子系統演化的么正性。理論都是人造的，乙個理論造的對不對，好不好，就看它對實驗上可測的可觀測量描述的對不對。你看，對於薛丁格方程(令 ) ，有形式解 。
在 的本徵譜下做分解，有
其中 , 和 分別為對應的Hamiltonian的本徵值和本徵態，滿足 。因此，對於任意可觀測量 ，其平均值隨時間的演化為
其中 為 在能量本徵態下的矩陣元。自然的，我們可以把它分成對角相和非對角相（不考慮簡併）
一般實驗上測到的都是巨集觀小微觀長的時間內的平均值
由於是 Hermitian的，本徵值一定是實數，代表能量，表示式中 隨 的增加，就在復平面單位圓上轉圈，為一有界函式，因此長時平均下非對角項為0，相干振盪消失，可觀測量的長時穩態值為 不隨時間改變，這是合理的。
但是！假如說薛丁格裡面沒有 ，非對角項裡面的時間因子變為，分母不再是乙個有界函式，而是 指數發散的，這一項為無窮大。這就意味著無論對於任意可觀測量，理論預言的長時穩態值都是無窮大。
這種理論是沒有任何意義的。。。
那麼，能不能沒有 呢。 。 。
感覺可能也是可以的，你只要要求的本徵值為純虛數，即為反厄公尺算符，這時演化也還是么正的。那麼能量可以定義成的本徵值。任意可觀測量是不是也可以定義成反厄公尺算符？
對測量理論又會帶來什麼困難？或許能行的通，但是量子力學一定被改得亂七八糟，不簡潔了，屬於脫褲子放屁。 。
。ps: 進一步，如果認為在乙個等能面內 隨 幾乎不變，則量子的長時穩態值 可以等於微正則系綜給出的平均值，此時每個能量本徵態都可以看作乙個熱態，這可以解釋為什麼量子系統可以發生熱化，此即Deutsch( 1991)，Srednicki(1994) 提的本徵態熱化假說（eigenstate thermalization hypothesis），感興趣可參看這篇RMP：Colloquium:
Nonequilibrium dynamics of closed interacting quantum systems， RevModPhys.83.863
2樓：flivver
德布羅意闡釋了粒子波的概念
波動性可以表示為因子exp（i（px-ωt）/h）對上式t求導得到E/ih即為定態薛丁格方程因此薛丁格方程裡的i是粒子波動性的數學體現對能量E量子化為算符H即含時薛丁格方程
3樓：不可描述的海森堡
因為波動方程是薛丁格湊出來的，他根據經典波動方程和德布羅意關係推導的，為了滿足相對論動量關係 ,把能量用對時間的偏導表示，動量用對空間的偏導表示就得到K-G方程 。這裡不需要任何虛數，其解出來的波函式是正余弦。
但是後來發現這個方程解釋不了氫原子能譜，所以退而求其次，尋找非相對論的波動方程，從而得到現在的薛丁格方程 ，我們可以看到兩者最大的不同就是薛丁格方程只對時間求了一次導，而對空間求了兩次導，所以需要左邊補上i來達到平衡，這裡的i只是數學上的手法，沒有實際的物理意義。
後來人們發現，由於薛丁格方程不包含相對論，所以方程允許一些粒子出現超光速現象，為了解釋這一現象，物理學家把復共軛的波函式解釋為從未來到過去的反粒子，也就是在虛時間裡運動，這裡的i才有了物理意義。當然後來有了包含狹義相對論的狄拉克方程，物理學家也就不再提這個事情了。
量子力學的乙個簡單問題？
在經典力學中，軌道角動量的定義式為 那麼當r和P共線時，軌道角動量肯定為0了。但這樣的話軌道電子豈不是有機會跟原子核發生碰撞了？還有乙個問題 上述的理解是否真的正確？用經典的概念去解釋量子系統中的現象，可靠程度具體有多高？我們先看電子在空間中的概率密度分布，事實上你會發現當l等於0時，電子在原點處的...
如何向乙個科學知識薄弱的人解釋量子力學？
Peter Tam 我建議還是不要考慮去向這樣的人解釋了，反正他也理解不了，也不需要理解。為什麼非要讓搞不懂的人去搞懂？如果他能懂，大學生也就不需要花那麼長的時間上課了。如果只知道一些皮毛，那不叫懂，甚至還可能出現很多誤解。何必呢？ 分析者 其實個人認為非常簡單，因為你不需要跟他解釋太多的東西，只需...
目前量子力學中有哪些詮釋，主流的是那乙個？
王笑鶴 有哥本哈根解釋 平行宇宙理論 退相干歷史 自發定域理論 隱變數理論 等幾個解釋，最主流的是哥本哈根解釋，其次是平行宇宙理論，然後就是退相干歷史。 東方學帝 主流的詮釋是錯誤的。讀共量子論吧，一切就豁然開朗了。參閱 https www. 浙水之濱 應該是哥本哈根解釋了，詳情請隨便找一本大學教材...