1樓：
散射矩陣元是 ，其中 和 是自由場算符作用到真空態上產生的，具有 的形式。將 展開為自由場的迭代式，利用場算符的收縮就能給出矩陣元的微擾計算方法。而將這種Wick收縮以圖的形式展現出來，就稱為Feynman圖。
所謂Feynman圖的外線，不過是 矩陣展式中場算符與初末態產生湮滅算符 及的Wick收縮而已。由於外場不會與初末態的產生湮滅算符收縮，故其不會有外線。
2樓：鄒益健
唯讀過Srednicki和一部份Peskin，還沒讀過Weinberg，強答一番拋磚引玉。有錯誤清指正。
舉個最簡單的例子，如果是標量場的\phi^4理論中的拉氏密度中加上一項-a(x)phi(x)，那麼由路徑積分方法計算配分函式會導致乙個單點頂點，頂點值是\int d^4x -ia(x)。這個頂點不能與源相連，否則會切斷圖形的連通性。因此，這個頂點必須與內點相連。
作LSZ約化後，散射振幅依然保留上述頂點的形式。
因此，對散射振幅求對a(z)的泛函微分就相當於在原來的費曼圖中引入乙個值為a(z)的係數，以及乙個本來就有的傳播子D(z-y)，y是原圖中的乙個點。沒有積分（與泛函微分相抵消）。
如果是求r次泛函導數，則相當於在費曼圖中引入r個附加點，並通過傳播子與原圖相連。注意這些傳播子顯然都是內線，因為它們不代表參與散射的粒子，也不參與LSZ公式中的傅利葉變換。
一句話：就是現在相當於引入了乙個新的頂點，但這個頂點是單點，與頂點相連的當然是內線，不會是外線，否則不就是粒子到達頂點莫名其妙消失了？
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