1樓：金牛白矮星
就如電磁波，由電場波和磁場波相位交錯組成，用波函式描述電子行為時，必須是峰谷交錯的兩個波，才能保證在傳播方向上強度無波動。甚至可以說本來就沒什麼電子，有的是兩種波，類似於電場波和磁場波，只是這兩種波都無法檢測與感知。至於用復變函式來描述，只是為了數學處理方便，別說虛部，實部又有什麼意義呢？
假如「另類」無法感知電場磁場，或許也用類似的波函式來描述光子，整出什麼統計解釋，測不准什麼的，我們是不是覺得可笑呢？
2樓：
將波函式的虛部和實部分離: , 其中和均是實數. 則.
容易看出機率流密度正是, 因此相位在空間中的變化影響機率流, 相位在空間中變化越劇烈, 機率流密度越大, 並且某點處的機率流密度垂直於該點處的等相面.如果考慮乙個平面波, 則有. 我們還可以定義"速度", 這樣機率流的連續性方程可以寫成, 與流體力學中的方程一致.
事實上我們就是這樣定義超流速度(superfluid velocity)的. 這個觀察是量子流體力學(quantum hydrodynamics)的基石. (但是要注意我們不可能同時測準乙個粒子的位置和速度.
)將代入Schrodinger方程, 可以得到. 如果(嚴格說是), 則Schrodinger方程退化為經典力學中的Hamilton-Jacobi方程. 因此我們說相位的物理意義在經典極限下為作用量.
這也是WKB近似的出發點.
針對題主所提出的具體問題, 散射時相位變化的原因, 李巨格說得是對的, 彈性散射導致機率守恆, 因此只有相位可以變化. 如果說相位變化的物理原因, 可以參考我上面說的第二段.
3樓：
相位變化的原因是只有相位可以變化，這是能量守恆的要求。
其實量子力學中的相位，可以看做是么正演化的要求。假設量子態一開始處於本徵態的實係數疊加，由於厄公尺矩陣本徵值全是實的，一定是乙個復的對角矩陣，因此隨著演化的進行，係數都會變成複數。
4樓：
為了波函式的歸一化引入的虛數。
經典力學中波函式可以寫為,這是不滿足歸一化條件的。
但量子力學中波函式寫為是滿足歸一化條件的。
昨天我就寫了這個答案，但覺得題主沒有給出他讀的書以及他理解的背景，就沒有貿然發出來。
如果針對這個情況，問題就好解決了。
第乙個式子，對指數函式展開後消了sin項，只是保留cos，原因是這是波方程解。
第二個式子中，加了\eta後，改變的是sin與cos函式的自變數（這是考慮三角函式變換），原因是發生散射，相位改變。
我記得原題是問複數項的意義，其實這是有意義的，經典力學中，我們得到的波函式是沒有複數項的，因為我們不需要歸一化。量子力學中乙個最重要的假設就是歸一化，也就是概率波，只有引入複數才能有如此意義，原因是尤拉公式。
5樓：何史提
沒有含義。
更準確來說，波函式的相位沒有含義，因為你把系統波函式的相位加了乙個常數也沒有影響量度結果，因為。
可是，相對相位很重要，如果波函式有兩個項，它們相位的差很重要，例如，，當中沒意義，但會影響量度結果。
如何理解波函式的平方的物理意義？
HLSS 波函式就是一種對狀態的描述方式，跟位置，動量類似，只是波函式描述的是乙個概率情況，波函式的內積就是它出現的概率，如果在內積中間加上各種物理量的算符的話，就能夠算出這個物理量的平均值 說愁客 樓上說的都比較清楚啦，你算的都對，只是對概率論沒理解明白。有三種情況兩個電子都在左邊概率為0.25，...
電子波函式在非平凡拓撲的空間裡一定全域性連續嗎？
馬晨 這是個好問題。簡短的回答是 因為它叫波函式，所以每點只能取乙個值。實際上，多值函式不是乙個好東西，因為它甚至都不是乙個對映。僅僅說多值是不夠的，還得說明這個值是怎麼個多法。比較常見的多值是數學上的解析函式，例如Ln z 在處理這些函式的時候，我們會在黎曼面上面研究，而這些多值函式在黎曼面上是單...
波函式坍縮後，粒子的位置就會被確定，那此時的粒子是否滿足不確定性原理 x p h 4 ？
Fluere 首先波函式坍塌，粒子位置不一定被確定。因為測量某乙個物理量就讓波函式坍塌至這個物理量的本徵態，但這個本徵態不一定是位置的本徵態。也就是說粒子的位置可以是不確定的。接下來說下乙個問題。如果我們測量粒子座標為x0，那麼此時粒子波函式可用 x x0 表示。從傅利葉變換可知在此波函式下，p為無...