1樓：宮非
2020-07-14
C 與雷射波長四次方成正比。
幾種石墨的強度比。
由於拉曼啟用模式對應於平面內振動，因此已經研究了拉曼（例如 ）與微晶尺寸La 之間的關係，該晶粒尺寸La 反映了沿石墨材料基面的缺陷密度或微晶邊界。Tuinstra 和Koenig 從這兩個引數的對數-對數圖提出了 和 之間的線性關係，La 是通過 XRD 測量確定的（注）。Knight 和 White 將一些文獻收集的資料新增到Tuinstra 和Koening 的結果中，並得出了 （nm）方程，即使這些資料分散得很明顯。
Cancado 等對於在1,800 至2,700℃ 之間不同溫度下進行熱處理的DLC 膜，使用不同的激發雷射能量（波長）在 1.92eV（647nm）到2.71eV（457.
9nm）範圍內測量拉曼光譜。他們還使用同步加速器輻射測量了100 條衍射線的XRD 輪廓，並在校正了固有儀器加寬並參考標準Si 樣品的輪廓之後，根據形狀因子K=1.84 的Scherrer 方程確定了 La 值。
他們在每種激發能量的 與 圖中獲得了線性關係，並提出了乙個方程，
（nm）--- (1)
其中，E 是eV 單位的雷射能量，λ 是nm 單位的雷射波長。當λ=514.5nm 時，與 Knight 和 White 等式(1) 所用的相同成為 ，儘管考慮到 在1,600 和2,900℃ 之間有一點差異，但係數16.
5 遠遠大於Knight 和 White 報告的4.4，Maslova 等在1.58-2.
71eV 的各種激發雷射能量下測量拉曼光譜，並使用 CuKα 測出110 衍射圖，以確定K=1.84 的La 值。對於不同種類的焦炭和不同的HTT， 與 的關係互不相同，並且在激發能為2.
41eV 的情況下獲得的關係為 （nm）（波長為514.5nm）。Nikiel 和Jagodzinski 在 與 核石墨圖上也報導了與Knight 和 White 提出的方程式不同的地方。
Cuesta 等發現對於各種碳材料， 與 曲線圖明顯分散。如上所述，為了評估D 峰與G 峰的強度比，一些作者使用 ，而其他作者使用 ，儘管在某些情況下將D 峰獲得為雙峰。在一些文獻中，為了獲得良好的D 峰，光譜被分成幾個峰，直至五個，並獲得了 ，從而顯著地修飾了 。
另外，一些作者根據K=1.84 和K=0.94 的100 衍射圖評估La，另一些作者則使用STM 影象確定的缺陷之間的平均距離 代替La。
注：La 及 Lc 由石墨的 XRD 求解出來的，分別對應 110 和 002 晶面的晶粒大小，由 110 和 002 峰的強度和半峰寬計算得到。
在研究石墨狀微晶、多晶石墨或碳奈米管、碳纖維等類石墨結構等材料的XRD 測定中，發現石墨、類石墨晶體結構的XRD 譜的峰並不多。常用 代表石墨狀微晶的平均層間距；用Lc 表示微晶層面沿c 軸方向（有時剛好也就是 002 晶面指數，可以用002 峰引數進行計算）的堆積厚度；用La 表示沿a 軸方向的微晶寬度或直徑等麵間距，使用100 峰或110 峰（要視具體晶體而定）進行計算。
對於晶體或部分晶體樣品的XRD 而言，三個晶向上的晶面間距都可以用 d 表示之，而不論它是否經過拉伸或加溫處理而改變晶格結構與否，它都是作為乙個乙個晶體樣品、晶體物件存在的。但如果在乙個系列中，主要研究點是通過加力、加溫而使晶體發生變化，再用d 表示三軸方向的面間距就不如使用另一些字母以顯示其特點，而避免與常規面間距d 混淆，La、Lc 就這樣應運而生了。
XRD 分析是以Bragg 定律為基礎的，Bragg 公式：2d sinθ=nλ。式中，λ 為X 射頻的波長（Cuka 波長為 0.
15406nm、Cuka1 波長為0.15418nm），n 為任何正整處，並相應稱為n 級衍射。θ 是掠射角（也稱布拉格角，是入射角的餘角），2θ 才是衍射角。
當 X 射線以掠射角θ 入射到某一點陣平面間距為d 的原子面上時，在符合上式的條件下，將在反射方向上得到因疊加而加強的衍射線，Bragg 定律簡潔直觀地表達了衍射所必須滿足的條件。
微晶尺寸由Bragg 公式： 和Scherrer 公式： 計算。
在計算微晶尺寸時我們常引用到 Scherrer 公式，其中，d(hkl) 是沿垂直於晶面（hkl）方向的晶面間距或晶粒直徑；k 為 Scherrer 常數，通常為 0.89；λ 為入射X 射線波長（Cuka 波長為0.15406nm、Cuka1 波長為0.
15418nm）；θ 是布拉格角（゜）；β 是衍射峰的半高峰寬（rad）。分類：
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