1樓：魏老
關於第二個問題，可以仔細看看平板波導模式的求解。由於TE和TM模式的偏振不同，所得到邊界條件不同，從而具有不同模式色散。從這個角度看，偏振是光的本質，無法消除。
除非從結構設計上使他們具有相同的模式色散，但個人認為對於二維光子晶體可能性不大。
2樓：物理怪怪怪
圖1當f=0.48時，不同條件下的PCs色散曲線：(a)εaa =9，(b)b=9, I1 =30
圖2所提出的3D PC的晶胞示意圖：(a)空間檢視，(b)SC晶格的第乙個BZ
圖3 在不同的控制引數f=0.48和b=9,(a)I1=10,(b)I1=20,(c)I1=40,(d)I1=70,(e)I1=80和(f)I1=90下，所提出的PCs的色散曲線
採用PWE方法從理論上研究了由空天介質組成的三維PCs的特性，匯出了計算色散曲線的公式。所提出的PCs的排列方式是：空間依賴的介質球被空氣包圍，嵌入的介質球按照SC晶格排列。
所提出的空間介電球的介電常數表示為εa(r)=I1r+b,它是空間座標esr的函式。研究了PCs引數對PBGs的影響。計算結果表明，與相同拓撲結構的三維介質-空氣PCs相比，所提出的三維PCs可以獲得更大的PBG。
PBGs的頻寬、數目和位置可以通過改變所提出的PCs的引數來調整。隨著I1，bandfare值的增加，在PBGs的邊緣可以觀察到紅移。較大的OFI1和F值可以得到較大的PBGs。
PBGs的數量也可以通過ChangingI1和B來調整。顯然，這種3D PC有利於實現更大的PBGs和調整PBGs。另一方面，如果進行了引數優化，所提出的三維PCs可以用來構造可調諧的應用，計算結果也為用三維PCs實現可重構的應用提供了另一種選擇。
3樓：光能豐
光子晶體能帶圖，可以找出光子帶隙（band gap）。在光子帶隙中，沒有任何的模式存在。即光入射到光子晶體中，必定會被全反射。
能帶圖中的每乙個點，代表乙個模式，波矢指的是Bloch波矢。
石墨烯光子晶體能帶該怎麼求？
宮非 2020 02 25 固體材料的能帶結構由多條能帶組成，類似於原子中的電子能級，電子先佔據低能量的能帶，逐步佔據高能級的能帶。根據電子填充的情況，能帶分為傳導帶 簡稱導帶，少量電子填充 和價電帶 簡稱價帶，大量電子填充 導帶和價帶間的空隙稱為 禁帶，forbidden band 電子無法填充，...
光子晶體和超材料的區別和聯絡？
個人認為樓上 予秋 的回答比較準確，簡單講 超材料泛指一切通過人工調整材料成分和微結構 通常具有週期性 而實現超常規物理性質的材料，比如說負折射率，負介電常數材料等。超材料中包括對電磁，力學等性質的改造，所以對光學波長或者能量的調控也包含在其中。光子晶體一般可認為超材料中的一類，指具有光子帶隙特性的...
光子晶體結構的布里淵區的波矢和自由空間光波的波矢有什麼區別？
光能豐 提問的同學問的問題很專業，經過了挺多思考才能提出這樣的好問題！我這裡嘗試回答第乙個問題。能帶圖中的波矢和自由空間中的波矢不是同乙個概念。自由空間中的波矢的大小是k omega c，是表徵自由空間中波的波動性的乙個物理量。而能帶圖中的波矢則是布洛赫波矢。布洛赫波矢的概念最早是在電子系統中提出的...